導(dǎo)體內(nèi)諧振問題分析與探討.pdf

1、在導(dǎo)體散射特性分析中，通過電場積分方程或者磁場積分方程來獲得導(dǎo)體表面的電流分布，然后根據(jù)電流分布來分析導(dǎo)體的散射場。在用積分方程求解導(dǎo)體表面電流的過程中，當(dāng)入射波頻率等于閉合導(dǎo)體處在與其外體形相同空腔的諧振頻率時(shí)，就會(huì)發(fā)生諧振，稱為內(nèi)諧振。 此時(shí)我們?nèi)绻苯佑秒妶龇e分方程去求解導(dǎo)體表面電流，將不能得到穩(wěn)定的電流分布，因而不能求出的正確的散射場[1][2]。因?yàn)?，此時(shí)導(dǎo)體表面的電流由感應(yīng)電流和諧振電流兩部分組成。諧振電流不產(chǎn)生散射

2、場，只有感應(yīng)電流才產(chǎn)生散射場。只有將表面電流中的諧振模式電流有效去除，才能獲得外散射場的準(zhǔn)確結(jié)果。因此，我們有必要認(rèn)真研究導(dǎo)體內(nèi)諧振。 長期以來，內(nèi)諧振條件下散射特性分析一直受到人們的重視，眾多學(xué)者提出了很多有效的方法。Mautz和Harrington提出了將電場積分方程(EFIE)和磁場積分方程(MFIE)進(jìn)行線性組合的混合場積分方程(CFIE)法[3]。Woodworth和Yaghjian提出了雙面磁場積分方程法[4]。Sa